La mystérieuse "force de Coriolis"

Lorsqu'on étudie un mouvement, il faut définir des positions et des vitesses. Pour cela, il faut savoir par rapport à quoi on définit ces grandeurs. Par exemple, une personne qui se promène dans le sens de la marche dans un train lancé à 150 km/h a une vitesse de 5 km/h par rapport au train, mais de 155 km/h par rapport au sol. Compte-tenu du mouvement de la Terre autour du Soleil, sa vitesse sera aussi 30 km/s par rapport au Soleil, etc. Toute étude de mouvement commence donc par le choix du référentiel. Un référentiel est un solide muni d'un repère, c'est-à-dire un point origine et 3 axes permettant de repérer tout point. Pour le problème du train, un référentiel possible est le train, avec comme repère : {le wagon-bar, l'axe du train, un axe horizontal perpendiculaire au train, et la verticale}. Il faut bien insister sur le fait que le choix du référentiel ne changera pas les conclusions physiques (par exemple, si un calcul dans un premier référentiel conduit à prédire une collision entre deux corps demain matin, on obtiendra la même prévision dans tout autre référentiel).

Changer de référentiel ne change pas la nature du problème, mais sert simplement à simplifier celui-ci d'un point de vue mathématique.

Considérons un objet ne subissant aucune force physique (c'est-à-dire liée à une interaction physique : électrique, magnétique, frottements...), par exemple un palet sur une patinoire, pour lequel les frottements sont assez faibles pour être négligés. Le bon sens nous dit que l'objet garde une vitesse et une direction constante : il a un mouvement rectiligne uniforme. Ceci constitue le principe d'inertie : si aucune force ne s'applique sur un mobile, il garde un mouvement rectiligne uniforme (ou reste immobile : mais c'est un cas particulier de mouvement rectiligne uniforme). Ceci n'a cependant rien d'évident, et n'est vrai que dans certains référentiels appelés référentiels galiléens : de nombreux référentiels ne sont pas galiléens, comme on va le voir plus loin. Cependant on admet qu'il existe des référentiels galiléens, dans lesquels un point qui n'est soumis à aucune force garde un mouvement rectiligne uniforme. Dans un tel référentiel, la loi de Newton, qui relie force et accélération, s'applique : F = m.a. Si un point de masse m subit de la part de son entourage des forces de somme F, son accélération sera donnée par F divisé par m. Dans le cas F = 0, on retrouve bien a = 0 soit un mouvement rectiligne uniforme.

Une propriété fondamentale des référentiels galiléens est la suivante ; si un référentiel R₁ est en mouvement rectiligne uniforme par rapport à un référentiel R₂ galiléen, alors il est lui-même galiléen. Comme exemple de référentiel galiléen, on peut citer par exemple le référentiel héliocentrique (le Soleil au centre, et trois axes pointant vers trois étoiles fixes). En effet, une sonde lancée de la Terre vers l'extérieur du système solaire n'est pratiquement soumise à aucune force, et elle continue sa course en ligne droite à vitesse constante.

Mais l'expérience quotidienne nous apprend que de nombreux référentiels ne sont pas galiléens. Lorsqu'une voiture freine brutalement, il est bien connu que ses passagers sont poussés vers l'avant. Dans le référentiel de la voiture, aucune force « physique » ne s'applique à eux, et pourtant, il subissent une accélération vers l'avant. Le référentiel de la voiture qui freine n'est donc pas galiléen. On ne peut plus y appliquer simplement F = m.a. Faut-il pour autant abandonner cette loi ? Non, et c'est là que réside le secret de la force de Coriolis : pour conserver une loi ressemblant à la loi de Newton, les physiciens utilisent une manipulation astucieuse qui consiste à garder la loi de Newton F = m.a à condition d'ajouter aux forces physiques des « pseudo-forces » ou « forces d'inertie » qui se calculent en connaissant les caractéristiques du référentiel. On aura alors m.a = F_phy + F_inertie. Dans le cas de la voiture qui freine, on montre que F_inertie est proportionnelle à la masse du passager et à l'accélération, mais en sens contraire. Donc, si la voiture freine (accélération vers l'arrière), le passager subit bien une force (d'inertie) vers l'avant (il est projeté sur le pare-brise).

Dans le cas qui nous intéressera plus loin, les référentiels dont nous nous servons sont les référentiels terrestres, définis par un point de la surface de la Terre, et trois directions fixes pour un observateur placé en ce point, par exemple la verticale, l'Est et le Nord. Un tel référentiel est en rotation par rapport au centre de la Terre. Il va donc nous falloir étudier les référentiels en rotation, cas particuliers de référentiels non-galiléens.

Comme tout le monde l'a déjà expérimenté dans une voiture prenant un virage par exemple, on subit dans un référentiel tournant une force qui pousse vers l'extérieur, communément appelée « force centrifuge » : c'est une force d'inertie, due à aucune interaction physique. Elle est l'analogue pour le référentiel tournant de la force d'inertie vue précédemment). Elle explique par exemple pourquoi les planètes tournent autour du Soleil sans « tomber » dessus : pour les planètes (de même pour les satellites naturels ou artificiels qui tournent autour de la Terre), la force centrifuge compense exactement le force de gravitation.

Considérons maintenant un disque horizontal tournant à la vitesse angulaire constante Ω, et un objet (par exemple un glaçon) glissant sans frottement, lancé, à l'instant t=0, du bord du disque vers son centre à une vitesse V₀ dans le référentiel du laboratoire (figure 1). Nous allons étudier le mouvement dans le référentiel fixe du laboratoire (galiléen), puis dans le référentiel du disque (non galiléen). Dans le référentiel galiléen, comme il n'y a pas de frottement, le glaçon n'est soumis à aucune force, et donc sa vitesse est uniforme et le glaçon décrit une ligne droite,comme prévu par le principe d'inertie. Mais si notre mobile a laissé une trace d'eau sur le disque, celle-ci n'est clairement pas rectiligne : le point de sortie A' du glaçon n'est pas diamétralement opposé à A .

Figure 1. Mouvement et choix du référentiel

En effet, pendant le temps t que l'objet a mis pour traverser le disque, celui-ci a tourné d'un angle Ω.t. Dans le référentiel du disque, la trajectoire est donc courbe. La force centrifuge ne suffit pas à elle seule à expliquer le phénomène ; s'il avait été soumis à la force centrifuge uniquement,le glaçon aurait été éjecté du disque selon la figure ci-dessous, ce qui n'est manifestement pas la cas vu la forme de la trajectoire.

Figure 2. Mouvement sur disque tournant avec la seule force centrifuge

Il existe donc une autre force d'inertie : c'est la force de Coriolis, du nom d'un ingénieur français du siècle dernier. Quelles en sont les caractéristiques ?

Insistons encore sur le fait que cette force, dite de Coriolis n'est pas une vraie force physique, elle est juste un moyen d'exprimer que les lois de la mécanique changent lorsqu'on change de point de vue. Nous voyons d'abord qu'elle dévie le mouvement vers la gauche dans notre cas (voir figure 1). De plus, il est clair que la force augmente avec Ω (si le disque ne tourne pas, son référentiel se confond avec le référentiel fixe et la trajectoire est une ligne droite). Ensuite, elle dépend de la vitesse du mobile puisque s'il est lancé très vite, la trajectoire est quasiment une ligne droite. Dans la partie suivante nous verrons la forme mathématique de cette force. Mais nous avons ici vu l'essentiel de la physique du problème : la force de Coriolis dévie les objets qui sont en mouvement dans le référentiel terrestre ; c'est une force assez discrète sur Terre car celle-ci a une vitesse de rotation faible devant celle de notre disque !

Ainsi, la force de Coriolis n'est pas une force liée à une interaction physique mais juste une « astuce de calcul » liée au changement de point de vue d'observateur qui exprime, en quelque sorte, que la Terre « bouge sous un projectile » pendant son mouvement. Elle n'est certes pas une « vraie » force, mais il faut néanmoins en tenir compte dès que l'on étudie un mouvement dans un référentiel tournant ! Dans les parties qui vont suivre, nous allons établir sa forme mathématique puis en déduire les effets sur les mouvements de corps sur la Terre.

En mécanique, la loi de composition des vitesses qu'on utilise est assez intuitive. Imaginons, comme dans la première partie, le passager d'un train marchant à 5 km/h dans un train roulant à 150 km/h. Une vache regarde passer le train : elle dira que le passager avance à 155 km/h. Exprimons ceci mathématiquement. Considérons deux référentiels R et R', R' se déplaçant à la vitesse U par rapport à R, supposé fixe. Imaginons une particule P se déplaçant à la vitesse V' par rapport à R'. Alors la loi de composition des vitesses donne V la vitesse de P par rapport à R :

V = U + V'

Dans le cas où R' est en rotation par rapport à R autour d'un axe z, à la vitesse angulaire : Ω = Ω.e_z

U = Ω x r

V = Ω x r + V'

On obtient :

Or la dérivation d'un produit vectoriel s'écrit :

et :

D'où on tire :

La formule donnant la composition des accélérations par changement de référentiel est donc finalement :

Il nous reste à présent à interpréter les différents termes de cette formule un peu barbare, afin de voir ce qu'elle signifie physiquement.

Quand on écrit la loi de Newton m.a_R' = F + F_e + F_c, on voit apparaître 2 termes en plus de l'accélération de P dans le référentiel R'. On définit la force d'inertie d'entraînement F_ie et la force d'inertie de Coriolis F_ic.

F_e = -mΩ x (Ω x r)

F_c = 2mV_R' x Ω

Dans le cas d'un mouvement circulaire uniforme, la force d'inertie d'entraînement s'écrit F_e = -mΩ² x u_r : on retrouve la force d'inertie vue dans référentiels galiléen et non-galiléen. La force de Coriolis est une force perpendiculaire à la vitesse V. Il ne sera pas possible d'accélérer une particule avec elle, mais juste de dévier sa trajectoire.

Rappel sur l'accélération

L'accélération est une quantité qui indique les variations de vitesse. Elle s'écrit donc sous la forme : a = dV / dt. C'est une grandeur vectorielle, qui indique comment « bouge » le vecteur vitesse. Mais il ne faut pas croire que parce que la valeur numérique de la vitesse est constante, il n'y a pas d'accélération. Pour bien voir cela, considérons un mouvement circulaire uniforme. Le mot « uniforme » indique que la valeur de la vitesse reste constante. Mais il est clair que sa direction bouge (sinon le mobile irait tout droit). Il y a donc une variation du vecteur vitesse, et donc, une accélération. On peut d'ailleurs trouver la forme de cette accélération, comme le montre le dessin ci-dessous. On voit donc que lors d'un mouvement circulaire uniforme, le mobile est accéléré, et que cette accélération est dirigée vers le centre de la trajectoire.

Figure 3. Accélération et mouvement circulaire uniforme

L'expérience de « déviation vers l'Est » concerne la déviation latérale d'un corps en chute libre. On lâche un objet (une bille, par exemple) d'une hauteur h (A) et on observe que l'objet n'atterrit pas exactement à la verticale de là où il a été lâché (B). Le décalage atteint quelques centimètres pour un lâcher du haut de la Tour Eiffel, par exemple.

Figure 4. Chute et déviation

Comment expliquer ceci ? La vitesse de la bille est pratiquement verticale, la force de Coriolis F_c = 2mV_R' x Ω est donc dirigée vers l'Est (faire le produit vectoriel par la méthode de la main droite : la vitesse de la bille est selon le pouce, l'axe Nord-Sud de la Terre selon l'index, la "force de Coriolis", selon le majeur, est bien vers l'Est). C'est cette force qui dévie légèrement V vers l'Est. Pour un calcul plus quantitatif, on est confronté à une difficulté mathématique : pour calculer V, on a besoin de connaître l'accélération, donc les forces, mais celle de Coriolis dépend de V... Pour s'en sortir, on procède par une méthode appelée « méthode des perturbations » : on dit que, en première approximation, l'effet de Coriolis est très petit devant la gravitation (environ 100.000 fois plus petit !) et le mouvement est purement vertical : V=gt. Puis de là, on calcule la force de Coriolis résultante et une nouvelle expression de la vitesse corrigée. Et ainsi de suite : nouvelle vitesse, nouvelle force... En pratique, il suffit de calculer la première correction. Cela donne : F_c = 2mV_R' x Ω d'où une première expression de la force de Coriolis F_c = 2gt x Ω, puis en intégrant, un vitesse vers l'est qui vaut V_est = gt² x Ω ; en intégrant de nouveau, on trouve la déviation ∆x = (1/3)t³g x Ω où t est le temps de chute t = √(2h / g). Soit au final, la déviation en fonction de la hauteur :

où λ est la latitude du lieu, 48 degrés pour Paris par exemple. Ceci donne 8 cm pour la Tour Eiffel. Newton avait déjà eu l'intuition qu'un tel phénomène devrait être observé en faisant le raisonnement suivant (voir figure ci-dessus); le point A où la bille est lâchée est plus loin de l'axe de rotation de la Terre et a donc une vitesse plus grande que le point B situé à l'aplomb de A. Il est donc compréhensible que la bille, ayant une vitesse d'entraînement vers l'Est supérieure à celle du point B, atterrisse plus à l'Est que A.

Le phénomène de déviation vers la droite (vers la gauche dans l'hémisphère Sud, mais on se placera au Nord dans toute la suite) est sans doute la cause des effets les plus connus dus à la force de Coriolis. Il est notamment à l'origine du sens d'enroulement des nuages autour des anticyclones et dépressions, comme on va le voir plus loin. L'idée de base est simple : pour un objet lancé horizontalement à vitesse constante V, par exemple un obus, la force de Coriolis est perpendiculaire à V et orientée vers la droite vue du l'obus (il suffit de construire le produit vectoriel par la règle de la main droite pour s'en convaincre).

Cet effet est loin d'être négligeable dans certains cas. Car l'accélération résultant de la force de Coriolis vaut F_c = 2mV_R' x Ω, soit, en intégrant deux fois, une correction au mouvement rectiligne de l'ordre de VΩt, où t est le temps de vol. Si d est la longueur de la trajectoire, t = d/V et on obtient une déviation vers la droite de l'ordre Ωl²/V. Pour des valeurs de balistique classiques (V=1000 km/h, l=10 km), on trouve quelques dizaines de mètres. Ainsi, pendant la bataille des îles Falkland (hémisphère Sud) durant la Seconde Guerre Mondiale, les canons anglais, réglés pour corriger la force de Coriolis à l'Hémisphère Nord, ont tiré des obus une centaine de mètres à gauche de leur cible ! Sans rentrer dans les détails, le phénomène de déviation vers la droite est aussi à l'origine du fonctionnement du pendule de Foucault (V), de l'usure plus marquée des rails droits sur les lignes droites de chemin de fer, et prend part à la formation des méandres des fleuves. C'est encore lui qui est responsable du sens d'enroulement des nuages autour des dépressions (voir ci-après), et lui toujours qui a créé le mythe tenace du tourbillon dans le lavabo (voir plus loin).

Avant de commencer l'étude du mouvement des masses d'air, il faut faire le bilan des forces en présence dans le référentiel terrestre pour une quantité d'air de masse m et de volume dV : ces forces sont, en première approximation, au nombre de deux. Ce sont la force de Coriolis et la force de pression.

La force de Coriolis, nous l'avons vu, vaut F_c = 2mV_R' x Ω elle courbe la trajectoire vers la droite à l'Hémisphère Nord. Quelle est la forme mathématique des forces de pression ? Même sans savoir exactement ce qu'est la pression, tout le monde a l'intuition qu'une haute pression « pousse » tandis qu'un basse pression « aspire ». Les forces de pression sont donc dirigées des hautes vers les basses pressions. Pour bien comprendre ceci, on peut faire l'analogie suivante : la pression en un point peut être comparée à l'altitude d'un point, et la force de pression serait alors l'analogue de la pesanteur. De même qu'une bille sur un plan incliné subit une force qui la fait descendre selon la ligne de plus grande pente vers les basses altitudes, une masse d'air, de volume dV, descend vers les faibles pressions selon la ligne de plus grande « baisse de pression ». Ceci s'écrit mathématiquement sous la forme F= -dV.grad p, où grad p représente la direction où varie la pression (en quelque sorte une « ligne de pente de pression »).

Comment sont réparties les valeurs de la pression à la surface de la Terre ? La pression de l'air dépend, entre autres, de sa température (l'air froid a une pression plus élevée). Il existe des points (souvent chauds) où la pression est minimale, c'est-à-dire que, tout autour de ce point, la pression est supérieure (un peu comme un trou dans notre analogie avec l'altitude). Un tel point sont appelés dépression. Au contraire, un point où la pression est maximale (une « colline » de pression) est appelé anticyclone.

Nous avons tous entendu un jour cette histoire fabuleuse concernant les lavabos qui se vident. D'après cette histoire, le tourbillon qui se forme au-dessus du siphon tournerait dans le sens des aiguilles d'une montre dans l'hémisphère Sud, dans le sens contraire dans l'hémisphère Nord. Certains chanceux qui ont pu changer d'hémisphère prétendent même avoir pu observer cet effet... L'explication viendrait de la force de Coriolis !

Source - © 2002

Figure 9. Base physique du mythe du lavabo

En fait on retrouverait le même mécanisme que pour les cyclones. Mais il y a une différence majeure entre les deux phénomènes : leur échelle !

Pour comprendre ce qui se passe dans un lavabo, nous allons essayer de calculer un ordre de grandeur de la force de Coriolis, et la comparer aux autres forces en présences. L'écoulement dans un lavabo a une vitesse faible, de l'ordre de 0,1 m/s. La force de Coriolis par unité de masse a alors, sous nos latitudes, une intensité de l'ordre de F_c = 10^-5N.kg^-1. Nous allons à présent comparer cette force à celle introduite par une différence de pente entre deux parois du lavabo, comme sur la figure ci-dessous.

Source - © 2002

Figure 10. Force liée à la forme du lavabo

On considère deux particules de même masse de part et d'autre du siphon. La force qui pousse la particule vers le fond (l'équivalent de la force de pression pour le cyclone) est la projection de son poids sur la paroi. On obtient :

P₁ = P x sinα

P₂ = P x sinβ

Pour avoir P₂-P₁ de l'orde de la force de Coriolis, il suffit d'avoir P₁-P₂= 10^-5, soit α - β = 10^-6 rad, ce qui correspond pour une baignoire d'un mètre à un écart de  µm !!! Autant dire que la moindre irrégularité de surface entraîne une force supérieure à la force de Coriolis, autorisant ainsi le tourbillon à tourner dans le sens qu'il veut (ce sens dépendant essentiellement de ce que l'eau n'est jamais totalement au repos, mais a un sens de rotation privilégié qui sera amplifié par le tourbillon).

Par contre, si on considère un très grand récipient, avec de l'eau initialement bien au repos, alors on peut mettre en évidence l'existence d'un sens de rotation privilégié suivant l'hémisphère. Des physiciens ont réalisés des expériences le démontrant. On pourra par exemple consulter :

Le pendule de Foucault est l'expérience la plus célèbre sur la force de Coriolis. Elle a été réalisée pour la première fois en janvier 1851 à Paris par Léon Foucault. Il s'agit d'une expérience assez particulière car elle ne démontrait rien de neuf : tous les scientifiques savaient bien que la Terre tournait avant cette date ! Mais jusque-là, les preuves de la rotation de la Terre étaient indirectes, alors que là, il s'agit d'une mise en évidence directe, et qui plus est très visuelle, de cette rotation. C'est la raison pour laquelle cette expérience fut un grand succès populaire : elle fut montée dès le mois de mars 1851 sous la coupole du Panthéon à Paris. La manifestation a été annoncée à la une des journaux. Pour plus de détails sur l'histoire du pendule de Foucault, on pourra consulter le site du Conservatoire National des Arts et Métiers. Le principe de l'expérience est assez simple. On construit un pendule à l'aide d'une grande corde, à laquelle on accroche une masse. Cette masse est munie d'une pointe qui permet de visualiser sa trajectoire dans du sable. Si le référentiel était galiléen, le pendule dessinerait un segment de droite sur le sable. En faisant l'expérience pendant un long moment, Foucault n'as pas obtenu ce résultat, mais une forme plus compliquée, comme celle ci-dessous.

Figure 11. Schéma du pendule de Foucault au Panthéon l'image

Figure 12. Graphe dessiné par la pointe d'un pendule de Foucault

Tout se passe comme si le pendule était, pendant chacune de ses oscillations, dévié vers la droite. Ceci est bien la manifestation qu'une force de Coriolis agit, montrant que le référentiel terrestre n'est pas galiléen. On inclut donc, dans le bilan des forces, la force de Coriolis. Moyennant quelques approximations et quelques calculs, on peut trouver l'équation du mouvement, et la période de rotation de l'axe d'oscillation du pendule de Foucault T = (1/sinλ).T_Terre, où λ est la latitude du lieu où est fixé le pendule. L'axe d'oscillation du pendule de Foucault a donc une période de rotation de 24h aux pôles (λ=90°) et une période de rotation "infinie" à l'équateur ((λ=0°).

En physique, il est courant d'étudier les objets en rotation depuis un référentiel fixe. Par exemple, si on étudie le mouvement d'une patineuse qui tourne sur elle-même depuis un gradin des tribunes, il est plus logique de se placer dans un référentiel terrestre supposé galiléen. Pour ce genre d'étude, on introduit une quantité vectorielle, le moment cinétique, qui est une sorte de « quantité de rotation » (il est proportionnel au vecteur rotation). Si on munit le référentiel d'un repère dont l'origine est le point O et qu'on considère un point M de l'espace ayant une masse m et une vitesse V, alors on définit le moment cinétique en M par rapport à O par σ = OM x mV. Une propriété importante du moment cinétique est qu'il se conserve en l'absence de force extérieure au système. Il existe aussi une loi donnant l'évolution du moment cinétique si le système est soumis à des forces extérieures (c'est l'analogue de la loi de Newton déjà vue en I). Cet outil est bien adapté pour décrire d'un point de vue extérieur le solide en rotation. Il est intéressant de voir qu'on retrouve les mêmes résultats par le théorème du moment cinétique dans un référentiel galiléen, et par la force de Coriolis dans le référentiel tournant associé.

Nous allons par exemple essayer de recalculer la déviation vers l'Est (bille en chute libre) vue plus haut utilisant le moment cinétique. Un objet de masse m est lâché depuis un point P de l'hémisphère Nord à la latitude λ : initialement, l'objet est au repos par rapport à la Terre en rotation. Sa vitesse angulaire est donc ω.

En posant r + ∆r sa distance au centre de la Terre, on trouve que son moment cinétique vaut m(r +∆r)².cos²λω. A l'instant t, l'objet est à la distance r du centre de la Terre et a pour vitesse angulaire ω' : son moment cinétique est mr².cosλω'.

Par conservation du moment cinétique, on trouve m(r +∆r)².cos²λω = mr².cosλω' soit : ω' = (1 + ∆r/r)²ω > ω.

En supposant la vitesse de rotation inchangée, on trouve alors que l'objet se déplace vers l'Est à latitude constante avec une vitesse angulaire ω' - ω ≃ 2∆rω/r.

Si on note s la position du point le long du parallèle, on trouve : ds/dt = (ω' - ω)rcosλ = 2∆rωcosλ. Ici, ∆r = 1/2.gt² est dû à la seule pesanteur. On trouve alors ds/dt = ωgcosλt² et donc S=1/3ωgcosλt³, ce qui correspond au résultat vu plus haut.

On voit donc que les deux façons de traiter le problème donnent des résultats équivalents (heureusement !). Par contre, l'une des deux méthodes peut être beaucoup plus rapide que l'autre pour trouver le résultat. Un très bon exemple en est l'étude de l'accélération de la rotation d'une patineuse ramenant ses bras le long du corps : la méthode de la conservation du moment cinétique prend au plus cinq lignes, alors que l'étude dans le référentiel tournant est laborieuse. Moralité : le choix du référentiel est fondamental.

La force de Coriolis croît avec la vitesse de rotation : un moyen simple de rendre ces effets plus importants est donc de faire une expérience sur un plateau tournant assez vite. Il faut ensuite trouver un moyen de tracer la trajectoire du point dans ce référentiel.

Le montage que nous vous proposons utilise un tour de potier pour enfant, sur lequel on fixe solidement un saladier à peu près sphérique. Le mobile sera un bille, enduite de miel, qui servira de traceur pour suivre la trajectoire dans le référentiel tournant du saladier. On matérialisera sur le saladier un méridien, qui servira de référence pour voir la déviation. Voici donc la liste du matériel:

La figure ci-dessous décrit le montage utilisé.

Figure 13. Montage pour visualiser la force de Coriolis

Dans le référentiel tournant, la bille est soumise à son poids, à la force d'inertie d'entraînement, à la force de Coriolis, et à la réaction du support. C'est la force d'inertie d'entraînement qui impose à la bille de monter le long des parois, et la force de Coriolis dévie la bille, donnant ainsi une trajectoire en forme de spirale.

Figure 14. Agrandir l'image

Après avoir arrêté le tour, on voit une trace de miel qui dévie du méridien de référence, dans le sens prévu par la force de Coriolis.